סקוויד

מתוך ויקיפדיה, האנציקלופדיה החופשית
קפיצה אל: ניווט, חיפוש
אלמנט חישה של סקוויד

- סקוויד (באנגלית SQUID, מכשיר מוליך-על התאבכות קוונטיות) הוא מגנטומטר מאוד רגיש המשמש למדידת שדות מגנטיים מאוד עדינים, המבוסס על לולאות מוליכות-על המכילות צומתי ג ' וזפסון.

סקווידים רגישים מספיק כדי למדוד שדות נמוכים כמו 5 - T (5×10-18 T) תוך כמה ימים של מיצוע מדידות.[1] רמות הרעש שלהם נמוכות כמו 3 fT·הרץ.[2] לשם השוואה, מגנט למקרר טיפוסי מייצר 0.01 טסלה (10-2 T), וכמה תהליכים בבעלי חיים מייצרים שדות מגנטיים מאוד קטנים בין 10-9 T ו-10-6 טסלה. מגנטומטרים אטומיים SFRF שהומצאו לאחרונה פוטנציאלית רגישים יותר ולא דורשים קירור קריאוגני אבל סדר הגודל שלהם גדול  (~1 ס " מ3) והם חייבים להיות מופעל בשדה מגנטי הקרוב לאפס.

היסטוריה ועיצוב[עריכת קוד מקור | עריכה]

ישנם שני סוגים עיקריים של סקוויד: זרם ישיר (DC), ותדר רדיו (RF). RF-Squid יכול לעבוד רק עם צומת ג ' וזפסון אחת, אשר עשויה להוזיל את הייצור, אבל הם פחות רגישים.

סקוויד זרם ישר[עריכת קוד מקור | עריכה]

משמאל: גרף של זרם כתלות במתח עבור סקוויד. העקומות העליונה והתחתונה מתאימות nΦ0 (n+1/2)Φ0 בהתאמה. מימין: מתח תגובה מחזורי בשל השטף דרך סקוויד. המחזוריות שווה לשטף הקוונטים אחד, Φ0.

סקוויד זרם ישר הומצא בשנת 1964 על ידי רוברט ז'קלביק, ג 'ון ג' יי לאמבה, ג 'יימס מרסרו, וארנולד סילבר של מעבדות מחקר פורד[3] לאחר שבריאן דיוויד ג' וזפסון הציע את אפקט ג 'וזפסון ב-1962, וצומת ג' וזפסון הראשונה נעשתה על ידי ג ' ון רוול ופיליפ אנדרסון ב - Bell Labs ב-1963.[4] יש לו שני צומתי ג ' וזפסון במקביל בתוך לולאת מוליך-על. הוא מבוסס על אפקט ג ' וזפסון בזרם ישר. בהיעדר כל שדה מגנטי חיצוני, הזרם הנכנס  מתפצל לשני ענפים באותה מידה. אם שדה מגנטי חיצוני קטן מוחל על לולאת מוליך-העל, זרם ממסך, מתחיל במחזור הלולאה שיוצרת שדה מגנטי המבטל את השטף חיצוני. הזרם המושרה הוא באותו כיוון כמו באחד הענפים של לולאת מוליך-העל, והוא הפוך ל-   בענף האחר; סך הזרם נהיה   בענף אחד ו-  בשני. ברגע שהזרם בכל ענף עולה על הזרם הקריטי, , של הצומת ג'וזפסון, מתח מופיע לרוחב הצומת.

עכשיו, נניח שהשטף החיצוני הוא עוד יותר גדל עד שהוא עולה על , חצי מקוונטת השטף המגנטי. כיוון שהשטף המוגדר על ידי לולאת מוליך העל חייב להיות מספר שלם של קוונטות השטף המגנטי, במקום הקרנת השטף הסקוויד עכשיו מעדיף מבחינה אנרגטית להגדיל את זה . הזרם המקרין עכשיו זורם בכיוון ההפוך. לפיכך הזרם המקרין משנה כיוון בכל פעם שהשטף גדל בחצי כפולה של . לפיכך הזרם הקריטי מתנודד כפונקציה של השטף המוקצב. אם הזרם הנקלט הוא יותר מ- , אז הסקוויד תמיד פועל במצב התנגדות. המתח במקרה זה לפיכך הוא פונקציה של השדה המגנטי המיושם והמחזור שווה ל- . מכיוון שתכונות מתח-זרם של סקוויד זרם ישר (DC) הוא היסטרטי, התנגדות העתק, מחובר דרך הצומת כדי להסיר את ההיסטרזיס (במקרה של נחושת אוקסיד מבוססת על מוליכי על של טמפרטורה גבוהה, ההתנגדות הפנימית של הצומת בדרך כלל מספיקה). זרם ההקרנה הוא השטף המוחל מחולק על ידי ההשראה העצמית של הטבעת. לכן יכול להיות מוערך בתור הפונקציה של (ממיר שטף למתח)[5][6] כדלקמן:

ΔV = R Δ.
2I = 2 ∆Φ/L, כאשר L הוא ההשראה העצמית של הטבעת מוליכת העל.
∆V = (R/L) ∆Φ

בדיון בסעיף זה, הניחו קווינטוט שטף מושלם בלולאה. עם זאת, זה נכון רק עבור לולאות גדולות עם השראה עצמית גדולה. על פי היחסים, שהובאו לעיל, זה מרמז גם זרם קטן ושינויי מתח. בפועל ההשראה העצמית L של הלולאה לא כל כך גדולה. את המקרה כללי ניתן להעריך על ידי הצגת פרמטר

כאשר ic הזרם הקריטי של הסקוויד. בדרך כלל λ הוא מסדר אחד.[7]

סקוויד RF[עריכת קוד מקור | עריכה]

אבטיפוס סקוויד

סקוויד RF הומצא בשנת 1965 על ידי רוברט ז'קלביק, ג 'ון ג' יי לאמבה, ארנולד כסף, וג 'יימס אדוארד צימרמן ב-"פורד".[6] הוא מבוסס על אפקט ג'וזפסון AC ומשתמש רק בצומת ג' וזפסון אחת. הוא פחות רגיש בהשוואה לסקוויד זרם ישר אבל הוא זול יותר, וקל יותר לייצר אותו בכמויות קטנות יותר. המדידות הבסיסיות ביותר בביומגנטיזציה, אפילו של אותות קטנים מאוד, נעשו באמצעות RF-SQUID.[8][9] סקוויד RF מוצמד אינדוקטיבית למעגל מיכל תהודה. כתלות בשדה המגנטי החיצוני, כמו שסקוויד פועל במצב התנגדות, ההשראה האפקטיבית של מעגל המיכל משתנה, ובכך משנה את תדר התהודה של מעגל המיכל. את מדידות התדירות האלה ניתן לקחת בקלות, ובכך ההפסדים אשר מופיעים כמתח על פני נגד העומס במעגל הם פונקציה מחזורית של השטף המגנטי המוכל במחזור של Φ0. בשביל תיאור מתמטי מדויק עיין במאמר המקורי של Erné et al.[5][10]

חומרים בהם משתמשים[עריכת קוד מקור | עריכה]

החומרים מוליכי העל המסורתיים לסקווידים הם, ניוביום טהור או סגסוגת עופרת עם 10% זהב או אינדיום, כי עופרת טהורה  לא יציבה כאשר הטמפרטורה שלו שוב ושוב משתנה. כדי לשמור על מוליכות-על, כל המכשיר צריך לפעול בתוך כמה מעלות של האפס המוחלט, מקורר עם הליום נוזלי.[ההתמכרות]

ב-2006, הוצגה הוכחה של הקונספט על חיישני CNT-SQUID בנויים מאלומיניום (עבור הלולאה) וקיר בודד של ננו-צינור מפחמן (CNT).[11] החיישנים בגודל 100 ננומטר ופועלים בטמפרטורת 1K או מתחת. חיישנים כאלה מאפשרים לספור ספינים.[12]

חיישני סקווויד בטמפרטורה גבוהה עדכניים יותר; הם עשויים ממוליכי על בטמפרטורה גבוהה, במיוחד YBCO, מקוררים על ידי חנקן נוזלי אשר הוא זול יותר, וקל יותר לטפל בו מאשר בהליום נוזלי. הם פחות רגישים מסקווידים קונבנציונליים של טמפ' נמוכה אבל מספיק טוב עבור יישומים רבים.[ההתמכרות]

שימושים[עריכת קוד מקור | עריכה]

את חלקים הפנימיים של סקוויד מוקדם

הרגישות הרבה של סקווידים עושה אותם אידאליים עבור מחקרים בביולוגיה. מגנטואנצפלוגרפיה (מג), למשל, משתמשת במדידות מתוך מערך של סקווידים כדי להסיק על פעילות עצבית בתוך המוח. מכיוון שדיונונים יכולים לפעול בשיעורי אקויזיציה הרבה יותר גבוהים מאשר התדירות הטמפורלית הגבוהה ביותר של אותות הנפלטים על ידי המוח (kHz), מג משיגה רזולוציה טמפורלית טובה. תחום נוסף שבו סקווידים משמשים הוא מגנטוגסטרוגרפיה העוסק בהקלטה של שדות מגנטיים חלשים של הקיבה. יישום אצילי של סקווידים הוא שיטת סמן ניטור מגנטי, אשר משמשת כדי לעקוב אחר הנתיב של תרופות הניטלות דרך הפה. בסביבה הקלינית, סקווידים משמשים בקרדיולוגיה עבור הדמיית שדה מגנטי (MFI), אשר מזהה את השדה המגנטי של הלב לאבחון וריבוד סיכון.

כנראה השימוש הכי מסחרי בסקווידים הוא מערכות מדידת רכוש מגנטי (MPMS). אלה מערכות turn-key, שנעשו על ידי מספר יצרנים, שמודדות את התכונות המגנטיות של דגימת חומר. זה נעשה בדרך כלל בטווח טמפרטורה של 300mK עד בערך 400K[13] עם הפחתת גודל של חיישוני SQUID מאז העשור האחרון, חיישן כזה יכול לצייד את הקצה של בדיקת AFM הבדיקה. מכשיר כזה מאפשר מדידה בו זמנית של חספוס של פני השטח של דגימה והשטף המגנטי המקומי.[14]

לדוגמה, סקווידים, משמשים כגלאים כדי לבצע דימות תהודה מגנטית (MRI). בזמן ש-MRI שדה גבוה משתמש בשדות נקיפה של אחת לכמה טסלה, MRI סקוויד משתמש במדידת שדות בטווח מיקרוטסלה. במערכת MRI קונבנציונלית, סולמות האות כמו בריבוע של מדידת תדר (ומכאן נקיפת שדה): כוח אחד של תדר נובע מהקיטוב התרמי של הספינים בטמפרטורת החדר, ואילו הכוח השני של השדה בא מן העובדה כי מתח מושרה בסליל פרופורציונלי לתדר של precessing מגנוט. במקרה של untuned דיונון זיהוי של prepolarized ספינים, עם זאת, תמ " ג עוצמת האות היא עצמאית של נקיפת שדה, המאפשר MRI אות זיהוי חלש ביותר שדות, של סדר, של כדור הארץ השדה. דיונון-זוהה MRI יש יתרונות על פני גבוה בתחום מערכות MRI, כגון עלות נמוכה נדרש לבנות מערכת כזו, שלה הקומפקטיות. העיקרון הודגם על ידי הדמיה אנושית הגפיים, והעתיד שלה היישום עשוי לכלול גידול ההקרנה.[15]

קישורים חיצוניים[עריכת קוד מקור | עריכה]

ויקישיתוף מדיה וקבצים בנושא סקוויד בוויקישיתוף

הערות שוליים[עריכת קוד מקור | עריכה]

  1. ^ Ran, Shannon K’doah (2004). Gravity Probe B: Exploring Einstein's Universe with Gyroscopes (PDF). NASA. עמ' 26. 
  2. ^ D. Drung, C. Assmann, J. Beyer, A. Kirste, M. Peters, F. Ruede, and Th. Schurig (2007). "Highly sensitive and easy-to-use SQUID sensors". IEEE Transactions on Applied Superconductivity 17 (2): 699–704. Bibcode:2007ITAS...17..699D. doi:10.1109/TASC.2007.897403. 
  3. ^ R. C. Jaklevic, J. Lambe, A. H. Silver, and J. E. Mercereau (1964). "Quantum Interference Effects in Josephson Tunneling". Phys. Rev. Letters 12 (7): 159–160. Bibcode:1964PhRvL..12..159J. doi:10.1103/PhysRevLett.12.159. 
  4. ^ Anderson, P.; Rowell, J. (1963). "Probable Observation of the Josephson Superconducting Tunneling Effect". Physical Review Letters 10 (6): 230–232. Bibcode:1963PhRvL..10..230A. doi:10.1103/PhysRevLett.10.230. 
  5. ^ 5.0 5.1 E. du Trémolet de Lacheisserie, D. Gignoux, and M. Schlenker (editors) (2005). Magnetism: Materials and Applications 2. Springer. 
  6. ^ 6.0 6.1 J. Clarke and A. I. Braginski (Eds.) (2004). The SQUID handbook 1. Wiley-Vch. 
  7. ^ A.TH.A.M. de Waele and R. de Bruyn Ouboter (1969). "Quantum-interference phenomena in point contacts between two superconductors". Physica 41 (2): 225–254. Bibcode:1969Phy....41..225D. doi:10.1016/0031-8914(69)90116-5. 
  8. ^ Romani, G. L.; Williamson, S. J.; Kaufman, L. (1982). "Biomagnetic instrumentation". Review of Scientific Instruments 53 (12): 1815–1845. PMID 6760371. doi:10.1063/1.1136907. 
  9. ^ Sternickel, K.; Braginski, A. I. (2006). "Biomagnetism using SQUIDs: Status and perspectives". Superconductor Science and Technology 19 (3): S160. doi:10.1088/0953-2048/19/3/024. 
  10. ^ S.N. Erné, H.-D. Hahlbohm, H. Lübbig (1976). "Theory of the RF biased Superconducting Quantum Interference Device for the non-hysteretic regime". J. Appl. Phys. 47 (12): 5440–5442. Bibcode:1976JAP....47.5440E. doi:10.1063/1.322574. 
  11. ^ Cleuziou, J.-P.; Wernsdorfer, W. (2006). "Carbon nanotube superconducting quantum interference device". Nature Nanotechnology 1 (October): 53–9. PMID 18654142. doi:10.1038/nnano.2006.54. 
  12. ^ Aprili, Marco (2006). "The nanoSQUID makes its debut". Nature Nanotechnology 1 (October). 
  13. ^ Kleiner, R.; Koelle, D.; Ludwig, F.; Clarke, J. (2004). "Superconducting quantum interference devices: State of the art and applications". Proceedings of the IEEE 92 (10): 1534–1548. doi:10.1109/JPROC.2004.833655. 
  14. ^ microSQUID microscopy at Institut Néel (Grenoble, FRANCE)
  15. ^ Clarke, J.; Lee, A.T.; Mück, M.; Richards, P.L. "Chapter 8.3". Nuclear Magnetic and Quadrupole Resonance and Magnetic Resonance Imaging. עמ' 56–81.